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太阳活动水平的调节因素与太阳活动水平的预报-修改版

已有 2703 次阅读 2022-4-6 19:29 |个人分类:太阳系|系统分类:论文交流

太阳活动水平的调节因素与太阳活动水平的预报

背景介绍

（1）人类对太阳黑子的记录已经有400多年的历史，并以太阳黑子相对数表达太阳活动的平均水平（1）；

（2）太阳处于长期的准稳定状态中，只有靠近太阳表面的星体才可能对其有所扰动；

（3）作者通过对比历史上彗星记录与太阳黑子相对数的记录，于2016年发现了两者之间存在密切关联。尤其在太阳极小期内，彗星活动强，具体表现为（大）彗星聚群出现。换言之，在极小期时段内，多个（大）彗星的近日点时间密集分布，如图1.所示（2，3，4，5，6）。

依据该统计规律，作者提出了可利用彗星对太阳活动所具有的强（抑制）调节作用，改变对人类生存不利的太阳活动状态（7）。

（4）为了揭示彗星与太阳活动之间的相关性，作者从等离子体理论的核心概念-德拜球推衍出多重德拜球层统计分布规律（CMDS），并由此建立了太阳系多重德拜球层统计分布规律（CMDS_日）。

（5） CMDS_日相邻层间星体，在其近日点该星体释电条最强，而在其远日点该星体释电条最弱，在过日赤道面时波动最大。这也是分别以地球过日赤道时间点3月5日和9月5日为中心的两时段内地磁场波动最强的主因，也是强地震多发于此时间段的主因。

（6） CMDS_日相邻层组释电条之间互相抑制，尤其近同日径向，即近同日经纬度。

CMDS_日_-⁺地球释电条与该层组内所有星体（大、小行星和彗星）的以日冕为足跟的释电条共同抑制CMDS_日₊^-以光球为足跟的释电条，即抑制太阳活动。

（7）太阳活动水平实际只是共地空间内或对地视角内太阳活动状态的表达，如图2所示。

（8）太阳黑子因太阳表层组CMDS_日₊^-强释电而生成；

共地空间内或对地视角内，外1层组CMDS_日_-⁺中低纬释电增强/减弱对太阳表层组CMDS_日₊^-释电的抑制增强/减弱，导致太阳黑子减少/增加，即太阳活动水平下降/上升；

外2层组CMDS_日₊^-中低纬释电增强/减弱引发外1层组CMDS_日_-⁺中低纬释电减弱/增强。故外2层组CMDS_日₊^-中低纬释电增强/减弱引发表层组CMDS_日₊^-释电增强/减弱，导致太阳黑子相对数增加/减少，即太阳活动水平上升/下降。

（9）地球在近日点时，太阳活动水平高几率下降，地球过日赤道面时，太阳活动水平高几率上升。

（10）内行星（火星、金星，水星等）幅角与地球幅角之差小于/大于90°时，太阳活动水平高几率下降/上升；而外行星幅角与地球幅角之差小于/大于90°时，太阳活动水平高几率上升/下降。

（11）在太阳活动水平平均11.1年准周期波动中的较高年度内，高几率对应内行星幅角与

地球幅角之差较大，外行星幅角与地球幅角之差较小。尤其在太阳活动水平

的最高年，高几率对应本年度不发生火星冲日和金星凌日或者金星与地球会合；

而四个外行星冲日时间的间隔越小，对应的太阳活动水平越高。

（12）在太阳活动水平平均11.1年准周期波动中的较低年度内，高几率对应中内行星幅角与地球幅角之差较小，而外行星幅角与地球幅角之差较大。尤其在太阳活动水平

的最低年，高几率对应本年度发生火星冲日和金星凌日或者金星与地球会合，

（13）四个外行星冲日时间间隔越大，对应的太阳活动水平越低。

（14）彗星虽其质量通常很小，但由于它喷发，可导致CMDS_日相邻层间它的释电条很强，最强的状态出现在彗星近日点附近。

（15）太阳系内彗星的近日点高几率出现于地球所在的外1层组CMDS_日_-⁺，彗星喷发物造成CMDS_日_-⁺等离子体密度增大，导致电导率上升，则CMDS_日_-⁺释电增强。当大彗星或多个彗星密集出现于CMDS_日_-⁺，彗星喷发物激增导致CMDS_日_-⁺释电会大范围的极大增强，尤其中低纬。故对太阳表层组CMDS_日₊^-释电的抑制极大的增强，尤其中低纬。而中低纬正是太阳黑子所生成的区域，太阳黑子因表层组CMDS_日₊^-强释电而生成。故CMDS_日_-⁺中低纬释电大增强对表层组CMDS_日₊^-释电的抑制大增强，导致太阳黑子减少，即太阳活动水平下降。

（16）当某一时段内彗星出现于外1层组CMDS_日_-⁺的数量大增加或极大增加，太阳活动水平对应出现低值或极低值（太阳极小期）；反之，当某一时段内CMDS_日_-⁺彗星稀少或极其稀少，则对应在该时段内太阳活动水平出现高值或极高值（太阳极大期）。

（17）掠日彗星在掠日时，外1层组CMDS_日_-⁺该彗星释电条极大增强，引发CME、耀斑和日冕激烈波动。通过CMDS_日相邻层间互动，波动传递至光球，引发光球生成凹凸区。由于光球极凹区即为太阳黑子，则掠日彗星在掠日时引发太阳活动水平上升。

（18）在2008~2009时段内，多个彗星的近日点时间密集分布，该时段内太阳活动水平极低。

（19）依据4，5，6，7，8，14，15，16，17和18，统计规律为：

掠日彗星除外，外1层组CMDS_日_-⁺彗星数量在某一时段内增多/减少，对应太阳活动水平会降低/上升；彗星数量在某一时段内CMDS_日_-⁺大幅增多/减少，太阳活动水平会大幅降低/上升。

（20）在2018年，国际权威机构预测：太阳活动将进入极小期，地球将迎来极寒期（8）。

（21）在2019年，作者依据周期彗星的数据（9，10）和行星会合数据，即水星、金星凌日与火星及外行星冲日数据（见附录1），对近几年的太阳活动水平进行了分析与预测，并将相关分析的机理与预测方法申请了专利（11，12），另见（附录2）。

在已公开的专利申请文件中的具体预测为：

（a）现代太阳活动极小期从2018起到2020年截止；

（b） 2020年6～7月为第25个太阳活动准周期（11.1年）的低谷期，即起点期；

（c） 2026年1月为第25个太阳活动准周期（11.1年）的峰值期；

（d） 2031年11月为第25个太阳活动准周期的低谷期，即终点期；

（e）太阳活动水平在2021～2026年期间的抬升过程并不平滑，起始2021年内升幅较小；在2024年波动较大，主要是跌幅；2026年峰值水平一般。

（22）在2021年，国际权威机构进一步做出预测：太阳将进入漫长的极小期，一直到2070年为止（13）。

（23）近年来，太阳活动水平的实际变化，显然完全背离了国际权威机构的预测，但是正如作者所做出的预测，如图3.所示（14）。

（24）依据作者对近年来太阳活动水平所做的预测与实际相符，这有力地验证了作者所依据的太阳活动机理-太阳多重德拜球层统计规律（CMDS_日）。依据宇宙微宏观规律的统一性，作者同时将多重德拜球层统计分布规律（CMDS）应用于微观领域的探索中（15）。

下面基于已经公开的专利申请中的内容，阐述太阳活动水平波动的调节因素与对太阳活动水平的预报方法。

人类对太阳活动观测的视角局限与认知局限

共地空间/背地空间：过日心垂直于日地连线的平面划分太阳系为两个空间，包含地球的为共地空间，不包含地球的为背地空间。

人类从地球表面或利用近地空间探测器对太阳的观测存在一定的局限性，所谓太阳活动状态，只是在一个有限视角（视野）内的太阳活动状态，并不是太阳活动全貌。该有限视角（视野）暂称对地视角，如图2.所示。人类对太阳活动状态的观测目前局限于两黄射线所夹的窄视角内，或言只是观测到共地空间内的太阳活动状态，而对背地空间内的太阳活动状态不知。

建议：发射一个探测器到与日地连线成180°的空间位置，即在背地空间对太阳活动状态进行观测，汇同共地空间内地表/近地观测来实现对太阳活动状态全貌的实时观测，使人类对太阳活动有更深入的认识。

黑子的本质

（1）太阳表层组CMDS_日+^-，光球为下层（+），日冕（-）为上层；CMDS_日+^-充/释电条在下沉力/上升力的作用下，导致在光球上相应区域形成凹/凸状态，而强充电条/释电条对应形成更凹/凸区域，即更暗凹区/更亮凸区。太阳黑子为光球上极凹暗的区域；这与外1层组CMDS_日-⁺下层日冕（-）上冕洞与凸区的成因同理；也与CMDS_地-⁺地壳（-）凹凸区的成因同理（16,17,18，19）。

（2）同理于地球磁场的生成机制，太阳磁场由表层组CMDS_日+^-高纬释电条生成的磁场主导（20）。

（3）由于太阳旋转中科里奥利力作用，导致CMDS_日+^-充/释电条分别形成反/正气旋模式运动；故黑子呈反气旋模式运动；充电条-凹区-黑子的磁场向光球外表达的极性为：自北半球为S,自南半球为N；而释电条-凸区的磁场向外表达的极性为：自北半球为N,自南半球为S。

（4）由于凹区-黑子的磁场与旁边凸区的磁场不同性或不同方向，从地表/近地空间对遥远的太阳光球上局部相邻位置的磁性观测难以区分，导致对太阳黑子磁场的磁性的观测的准确性差。

（5）由于太阳黑子磁场的极性在太阳光球的南北两半球上是固定不变的，则太阳活动水平的波动不存在以南北两半球黑子磁场方向或极性互换所代表的22年准周期。

（6） CMDS_地-⁺强释电条足跟凸区-青藏高原，其附近傍依着强充电条的足跟凹区-盆地，如四川盆地，此类强充电条是由于其附近强释电条引发的。同理，太阳表层组

CMDS_日+^-强充电条的足跟凹区-太阳黑子傍依强释电条的足跟。故黑子面积增大或黑子增多，表示中低纬CMDS_日+^-释电增强，反之，黑子面积减小或黑子减少表示中低纬CMDS_日+^-释电减弱。

（7）黑子面积过增大或黑子过增多，表明中低纬CMDS_日+^-释电过强；由于CMDS_日+^-充释电动态平衡，中低纬CMDS_日+^-释电过强导致高纬CMDS_日+^-释电过弱或充电增强；故可造成太阳磁场在两极过弱或反转；同理，地磁场也可由于CMDS_地_-⁺中低纬度区域的火山/高山峰释电条过强可导致两极磁场极弱或地磁反转；火星目前两极磁场极弱是由于火星表面奥林匹斯山峰的所对应的CMDS_火_-⁺释电条极强造成的。

（8）由于气旋模式释电条的状态与科里奥利力因数f( ,是太阳旋转的角速度，是纬度)正相关，则强释电条只存在于不能过低的纬度，同样伴随强释电条的强充电条也只能存在于不过低的纬度，这导致强充电条-下沉气旋-太阳黑子也只存在于不过低的纬度。实际状态为只在纬度8°以上存在黑子。

（9）由于四大外行星的近日点全分布于CMDS_日+^-南半球，而四大内行星的近日点全分布于CMDS_日-⁺于北半球（21），又CMDS_日相邻层间行星释电条在近日点最强，则外1层组CMDS_日-⁺北半球释电强于南半球释电。故导致太阳表层组CMDS_日+^-南半球释电强于北半球释电。因此太阳黑子在日南半球多于北半球。

（10）由于外1层组CMDS_日-⁺地球释电条为强释电条，对太阳表层组CMDS_日+^-释电具有强抑制作用。因太阳自转的角速率大于地球绕日公转的角速率（1/27大于1/365），则太阳由西向东自转中，外1层组CMDS_日-⁺伴随太阳由西向东自转中扫过地球释电条，使CMDS_日-⁺地球释电条对西侧区域的释电强于对东侧区域的释电，导致对太阳表层组CMDS_日+^-西侧区域的释电的抑制强于对其东侧区域的释电的抑制。因此太阳黑子在太阳光球的西半球少于在东半球。换言之，太阳黑子在日东半球多于西半球。

引发太阳活动水平波动的因素

（1） CMDS_日-⁺地球释电条是抑制共地空间太阳活动的主力强释电条，即地球释电条是抑制太阳黑子的主力。在近日点地球释电条最强，而远日点最弱。当地球过日赤道面，即在日纬度为0位置，地球释电条波动最强，这也是地磁场每年在以3月5日和9月5日两时间点为中心的时段（即在春/秋分附近）内其波动最强的主因，也是强地震在此时段内高发的主因。

（2）进入外1层组CMDS_日-⁺所有星体的释电条皆抑制太阳活动，这是因为太阳系内星体的纬度或轨道面的纬度，也是星体释电条的纬度，皆在中低纬度，即与太阳黑子的纬度范围近同。在星体的近日点位置，该星体释电条最强，即其抑制太阳活动的作用最强，而远日点位置或其过日赤道面时，该星体释电条最弱或波动最强，即其抑制太阳活动的作用最弱。

（3）依据人类对太阳活动的实际观测局限，只有对地视角内的或共地空间内的外1层组CMDS_日-⁺释电，才能最有效地对太阳活动进行抑制；换言之，对对地视角内的太阳活动的抑制，主要来自对对地视角内的或共地空间内的CMDS_日-⁺释电。尤其当星体幅角与地球幅角的差值小于90°的那些星体的释电条。

（4）彗星由于其喷发物所形成的等离子体，可引发大范围的电导率上升。导致外1层组CMDS_日-⁺大范围的释电增强；当大彗星或多个彗星密集出现时，由于它们的喷发物，可导致CMDS_日-⁺中低纬度区域释电大增强，故引发表层组CMDS_日₊^-中低纬度区域释电大减弱，即太阳黑子的生成几率下降，亦即活动水平下降。

（5）掠日彗星在掠日时可引发太阳活动增强。这是由于掠日彗星在掠日时（在日冕层内或其附近）可引发外1层组CMDS_日-⁺彗星释电条极强，并伴生CME与耀斑,导致日冕相关区域强烈波动并经由CMDS_日相邻层间互动传至光球，引发光球表面波动中生成凹凸区域，即黑子生成。掠日彗星除了在掠日时段外，它依然对太阳活动抑制。

（6）掠日彗星除外，共地空间外1层组CMDS_日-⁺内星体越多，共地空间CMDS_日-⁺内总体释电越强，则对太阳活动的抑制越强，反之，共地空间CMDS_日-⁺内星体越少，则对太阳活动的抑制越弱；换言之，掠日彗星除外，共地空间外1层组CMDS_日-⁺内星体越多，太阳活动水平越低，反之，共地空间外1层组CMDS_日-⁺内星体越少，太阳活动水平越高。

（7）在某一时间段内多个彗星在外1层组CMDS_日-⁺内集中出现时，即这些彗星近日点时间在该时间段内密集分布时,在该时段内太阳活动高几率被极强抑制，即太阳活动水平极低，即出现太阳活动极小期。

（8）以大彗星近日点时间为中心的一定长度的时段内,在该时段内太阳活动高几率被极强抑制，即太阳活动水平极低，即出现太阳活动极小期。

因大彗星高几率是比其更大的一颗星体分裂中的一个较大残体，它的出现，表明还有伴随它的与其运动周期近同的多个较小的残体及碎片也先后出现。则以该大彗星近日点时间为中心的一定时段内会有多个比此大彗星较小的多个彗星集中出现于外1层组CMDS_日-⁺内。由于它们的喷发物所形成的等离子体，导致中低纬CMDS_日-⁺释电极强，即对太阳活动的抑制极强。

（9）由于11.15年近似为四大内行星与多个短周期彗星的绕日运动周期的公倍数，则太阳活动水平波动呈现11.15年的准周期。

（10）在太阳活动水平波动11.15年准周期内谷值期，其它内行星幅角与地球幅角的差值高几率小于90°；反之在峰值期，其它内行星幅角与地球幅角的差值高几率大于90°。

（11）外行星所在的外2层组CMDS_日₊^-释电对外1层组释电存在抑制，某一时段内外行星冲日时间间隔越小/大，导致该时段内共地空间内外2层组CMDS_日₊^-释电越强/弱，则引发共地空间外1层组CMDS_日-⁺释电越弱/强，故该时段内表层组CMDS_日₊^-释电越强/弱。因此该时段内太阳活动水平越高/低。

（12）由于大彗星/多个彗星对太阳活动水平的调节作用强于内行星，更强于外行星，故在太阳活动水平极低期内，11，2所述的状态可不呈现。

太阳活动水平与内行星及彗星的运动位置

（1） 蒙德尔极小期（1645～1715）内彗星

(a) 大彗星C/1860 V1，在1680 年在近日点，1680+/-35= 1715/1645，恰对应蒙德尔极小期（1645～1715）。该彗星彗尾极长（22），表明它的喷发物巨量，亦表明它是一颗超大彗星。

(b) 在该时期内的其它彗星：

1618 W1，1664 W1，1665 F1,1668 E1，1680 V1,1P/Halley，1686 R1

C/1652Y1，，1689年X1。C/1618 Q1， C/1618 W1，C/1618 V1，C/1639 U1，C/1652 Y1， 153P/1661 C1，C/1664 W1，C/1665 F1，C/1668 E1，C/1672 E1，C/1677 H1，

6P/1678 R1，1P/1682 Q1，C/1683 O1，C/1684 N1，C/1686 R1，C/1695 U1，C/1698 R1， C/1699 D1，55P/1699 U1，C/1701 U1，C/1702 H1，C/1706 F1，C/1707 W1。

(d) 在终点年1715年前，近5年无彗星记录，黑子逐年增多。

由于在以超大彗星C/1860 V1近日点年为中心对称的时段内多个彗星喷发，引发以C/1860 V1近日点年为中心对称的时段内CMDS_日-⁺大范围的电导率上升，导致在该时段内中低纬度外1层组CMDS_日-⁺大范围的释电增强，从而强抑制中低纬度CMDS_日+^-释电，即抑制太阳黑子生成。故太阳活动水平的降低呈现时间为以C/1860 V1近日点年为中心对称的一定时段内。

（2） 道尔顿极小期（1790～1830）与彗星

(a) 超大彗星C/1811 F1，在1811 年在近日点，1811+/-20= 1831/1791，恰近似对应道尔顿极小期（1790～1830）。该彗星彗尾极长（23），表明它的喷发物巨量，亦表明它是一颗大彗星。

(b) 该时期内其它彗星：

C/1790 A1，8P/1790 A2，C/1790 H1 C/1790 A1，C/1791 X1，C/1793 A1，C/1793 S2，

C/1793 S1，2P/1795 V1，C/1796 F1，C/1797 P1，C/1798 G1，C/1798 X1，C/1799 P1，

C/1799 Y1，C/1801 N1，C/1802 Q1，C/1804 E1，2P/1805 U1，3D/1805 V1，C/1806 V1，C/1807 R1，C/1808 F1，C/1808 M1，26P/1808 C1，C/1810 Q1，C/1811 W1，12P/1812 O1，

C/1813 C1，C/1813 G1，13P/1815 E1，C/1816 B1，27P/1818 D1，C/1817 Y1 ，C/1818 W2 2P/1818 W1，C/1819 N1，7P/1819 L1，D/1819 W1，C/1821 B1C/1822 J1，2P/1822 L1，

C/1822 K1，C/1822 N1，C/1823 Y1，C/1824 N1，C/1824 O1，C/1825 K1，C/1825 P1，

2P，C/1825 N1，3D/1826 D1，C/1825 V1，C/1826 P1，C/1826 U1，C/1826 Y1 ，C/1827 M1，C/1827 P1，2P。

(c) 在起点年1790：当年内有三彗星记录,黑子大减少；在终点年1830：前二年内无彗星记录，黑子逐年增多。

由于在以超大彗星C/1830 F1近日点时间为中心的对称时段内多彗星喷发，导致在该时段内中低纬度外1层组CMDS_日-⁺大范围的电导率上升，引发CMDS_日-⁺中低纬度释电极大增强，则强抑制中低纬度CMDS_日+^-释电，即抑制太阳黑子生成。故太阳活动水平的降低呈现以C/1830 F1近日点年为中心对称的时段内。

（3）       在太阳活动水平波动准周期（11.15年）内峰值年内彗星与内行星运动的位置

（a） 1957年,两内行星（火星与金星）和地球没有会合事件发生（24，25，26）；有掠日彗星Mrkos(C/1957 P1)，太阳活动水平极高（27）；

（b）在2013年内，两内行星（火星与金星）和地球没有会合事件发生；有掠日彗星ISION（C/2012 S1）,太阳活动水平高(28)。

（4） 太阳活动水平准周期（11.15年）内的低谷值年内彗星与内行星运动的位置

（a）在1911与1986年，该年为彗星1P近日点年；另外，两内行星（火星与金星）和地球在该年内会合。

（b）在极低值期（2008～2009）内，在永久编号周期彗星1P到197P中，至少有68颗彗星的近日点时间在此期间内；

在此期间内,火星的幅角与地球幅角之差并不小于90°，而金星的幅角与地球幅角之差并不总小于90°。

（5） 现代极小期（2018～2020）内彗星与内行星运动的位置

(a) 除了非周期彗星C/2018N2之外，在永久编号周期彗星1P到197P中，至少有44颗彗星出现于CMDS_日-⁺，换言之，至少有44颗彗星的近日点时间在2018～2020期间内；在该时段内还有多颗新发现的彗星（29，30）。

(b) 在此期间内,火星、金星的幅角与地球幅角之差也并不总小于90°。

由于在（2018～2020）内较多彗星进入外1层组，导致此期间内太阳活动水平极小。

（6）由于从2021年起，短周期彗星出现于CMDS_日-⁺的几率逐年下降，或言短周期彗星的近日点时间分布于每年内的数量从2021年开始逐年减少，则从该年起太阳活动水平逐渐上升，即太阳活动不会进入漫长的极小期（2018～2070）。

（7）依据四大内行星的空间位置与太阳11.1年准周期波动的关系，预计在太阳活动第

25周期内，2020年6～7月为太阳11.1周期活动中活动水平的低谷期，2026年1月

为太阳11.1年周期活动中的太阳活动水平峰值期，2031年11月为低谷期。太阳

活动水平只能从2021年开始抬升。这个预测并未计彗星活动的影响。

若计入彗星活动的影响，彗星29P，108P，173P，179P182P，193P等近日点时间

都在2021；而彗星12P，13P，130P，132P，154P，190P192P等近日点时间都在

2024年，尤其彗星12P与13P；彗星63P，74P，97P，113P，123P，163P等近日点

时间都在2026年，所以太阳活动水平在2021～2026年期间的抬升过程并不平滑

或顺利，起始2021年内升幅较小，并会在2024年波动较大，主要是跌幅，2026

年峰值水平一般，这结论尚未计入较大的非周期彗星的影响。

（8）在某时间段内彗星在外1层组CMDS_日-⁺密集出现引发太阳活动水平极低，而接下来的时段高几率彗星在CMDS_日-⁺稀少出现，或高几率彗星在外2层组CMDS_日+^-密集出现，则在该时段内高几率引发太阳活动水平大上升。故在太阳活动水平极小期后高几率紧随之为太阳活动水平高期或极大期。

(a) (1645～1715）为太阳活动极小期，而其后（1716～1890）为太阳活动水平超高期；

(b) （1790～1830）为太阳活动极小期，而其后(1830～1875)为太阳活动水平超高期；

以上皆是依据已公开专利申请主体内容的阐述。

结论

（1）以太阳黑子相对数所表示的太阳活动水平，其变化主要由彗星与内行星的运动引发；

（2）掠日彗星引发太阳活动水平上升；

（3）掠日彗星除外，在外1层组CMDS_日-⁺彗星密集/稀少出现的时段，太阳活动水平下降/上升；

（4）掠日彗星除外，外1层组CMDS_日-⁺大彗星或多个彗星引发太阳活动水平下降的效应大于内行星；

（5）太阳活动水平准周期（11.1年）波动主要是由短周期彗星群与内行星的运动引发的，前者对太阳活动水平的调节作用强于或者。

（6）依据尽量多的较大的短周期彗星的近日点时间分布的疏密程度或密度，以及行星空间位置，即可较准确地对太阳活动水平的准周期（11.1年）波动进行预测。

（7）叠加在太阳活动准周期（11.1年）波动之上的较大扰动主要源自较大的彗星在外1层组CMDS_日-⁺分布数量出现较大的波动。

（8）统计尽量多的较大彗星的近日点时间分布的疏密程度或密度的较大波动期可对叠加在太阳活动准周期（11.1年）之上太阳活动的极大/小期的出现时段进行较准确的分析与预测。

（9）统计长周期或非周期大彗星的近日点时间分布，尤其极强喷发状态的超大彗星的近日点时间分布，可对叠加在太阳活动准周期（11.1年）之上太阳活动的极小期的出现时段进行较准确的分析与预测。

（10）统计较大的掠日彗星的近日点时间分布，可较准确地预测叠加在准周期（11.1年）之上的太阳活动水平的上升时间。

（11）太阳活动的蒙德尔极小期与道尔顿极小期主要是由长周期超大彗星主导的多个彗星的运动引发的。

附录1.行星与地球会合数据

1，水星凌日时间；

水星凌日.pdf

2，金星凌日时间；

金星凌日.pdf

3，火星冲日时间；

火星冲日表.txt

4，木星冲日时间；

【文档】1950-2099年木星冲日数据表.doc

5，土星冲日时间；

【文档】1950-2099年土星冲日数据表.doc

6，天王星冲日时间；

天王星冲日时间表.docx

7，海王星冲日时间。

海王星冲日时间表.docx

附录2.已公开的专利申请文件

1. 一种日地空间气候的解析与调节系统及方法（2016）

2. 以荷电粒子多重德拜球层机理解析空间气候的系统及方法（2019）；

3. 以多重德拜球层机理解析空间气候的系统及方法（2020）

专利文件-1.pdf

专利文件-2.pdf

专利文件-3.pdf

附图

图1.太阳活动水平-太阳黑子相对数与彗星

图2.太阳多重德拜球层（CMDS_日）与人类观测太阳活动的视角局限

图3.近年太阳活动水平

附图-3-1.pdf

致谢

感谢龚碧平教授和吕和发教授的指导与帮助。

文献

1. 林元章，《太阳物理学导论》，412（2000）

2. http://icq.eps.harvard.edu/bortle.html

3. https://ssd.jpl.nasa.gov/sb/great_comets.html

4. http://icq.eps.harvard.edu/CometMags.html

5. http://icq.eps.harvard.edu/names1.html

6. http://www.seasky.org/solar-system/comets.html

7. 池德龙，《一种日地空间气候的解析与调节系统及方法》（2016），

申请号：CN201610653389，公开号：CN106250702A

8. Tony,phillips,NASA,

https://spaceweatherarchive.com/2018/09/27/the-chill-of-solar-minimum/#:~:text=Sept.%2027%2C%202018%3A%20The%20sun%20is%20entering%20one,says%20Martin%20Mlynczak%20of%20NASA%E2%80%99s%20Langley%20Research%20Center.

9. 胡中伟，徐伟彪《行星科学》505-510（2008）

10. https://www.astro.umd.edu/~farnham/comets/backup/periodic.html

11. 池德龙，《以荷电粒子多重德拜球层机理解析空间气候的系统及方法（2019）》，

申请号CN201911299022公开号CN110941033A

https://ccpt.cnki.net/kcms/detail/detail.aspx?filename=CN110941033A&dbcode=SCPD&dbname=SCPD2020&v=

12. 池德龙，《以多重德拜球层机理解析空间气候的系统及方法》（2020），

申请号CN202010458578公开号CN111948737A

https://t.cnki.net/kcms/detail?v=kxaUMs6x7-4I2jr5WTdXti3zQ9F92xu01YaOO4mI95VxvO7h7QlMcvnieZ_h3lrckdPBCEHHCQZ8mioDk7QIEFRxbCd6QX1n&uniplatform=NZKPT

13. https://strangesounds.org/2021/04/grand-solar-minimum-cycle-duration.html

14. https://spaceweatherarchive.com/2022/01/09/solar-cycle-25-update/

15. 池德龙，宇称不守恒的成因https://blog.sciencenet.cn/home.php?mod=space&uid=3474929&do=blog&id=1329745

16. 池德龙，太阳系-1 太阳系的多重德拜球层